
| “ | 自然及自然定律深隐于黑夜之中; 上帝说:“让牛顿降生”,一切遂为光明。[36] | „ |

而相应的广义速度为
通过延伸记号的意义,我们将拉格朗日函数写作
其中带下标的变量视为所有N个该类型的变量。哈密顿力学的目标是用广义动量(也称为共轭动量)变量取代广义速度。这样一来,就可能处理特定的系统,例如量子力学的某些方面,否则其表述会更复杂。
在直角坐标系中,广义动量就是物理上的线性动量。在极坐标中,对应角速度的广义动量就是物理上的角动量。对于广义坐标的任意选取,可能不能找到共轭动量的直观解释。
若定义广义坐标的变换方程和t无关,可以证明H等于总能量E = T + V.
把前面共轭动量的定义代入这个方程并合并系数,我们得到哈密顿力学的运动方程,称为哈密顿正则方程:
哈密顿方程是一阶微分方程,因而比拉格朗日方程容易解,因为那个是二阶的。但是,导出运动方程的步骤比拉格朗日力学更繁琐 - 从广义坐标和拉格朗日量开始,必须先计算哈密尔顿量,用共轭动量来表达每个广义坐标,然后将共轭动量代入哈密顿量。总之,用哈密顿力学来解决问题不比用拉格朗日力学简单多少。最终,它们导致和拉格朗日力学和牛顿运动定律同样的解。
若我们有一个概率分布, ρ, 则(因为相空间速度(
)有0散度,而概率是不变的)其传达导数(convective derivative)可以证明为0,所以
这称为刘维尔定理。每个辛流形上的光滑函数G产生一个单参数辛同胚族,而若{ G, H } = 0, 则G是守恒的,而该辛同胚是对称变换。
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